Issuu

Projecto Faraday Textos de Apoio

Fluidos 12ยบ Ano de Escolaridade

Porto, Outubro de 2009

Ficha T´ ecnica Projecto de interven¸cão no ensino da F´ısica no secundário. Financiamento Funda¸c˜ ao Calouste Gulbenkian. Execu¸ c˜ ao Departamento de F´ısica, Faculdade de Ciências da Universidade do Porto. Escolas Participantes ES Filipa de Vilhena ES Fontes Pereira de Melo ES Garcia de Orta ES da Maia ES de Santa Maria da Feira

Coordena¸ c˜ ao J. M. B. Lopes dos Santos Manuel Joaquim Marques

Portal URL: http://www.fc.up.pt/faraday

Texto do 12º Ano Redactor Principal J. M. B. Lopes dos Santos

3 Colabora¸ c˜ ao e revis˜ ao Elisa Arieiro Carlos M. Carvalho Manuel Joaquim Marques Maria de F´ atima Mota

Cap´ıtulo 4

Fluidos 4.1

Press˜ ao

A pressão, P, exercida sobre uma superf´ıcie é a for¸ca por unidade de área: P =

F . A

No SI as unidades de pressão s˜ ao o N m−2 também designado por Pascal (Pa). Por que raz˜ ao se define esta grandeza? Se caminharmos sobre um soalho de madeira macia, recentemente polido, com havaianas nos pés, n˜ ao causamos danos que incomodem o proprietário do dito soalho. No entanto, se usarmos sapatos ferrados com picos, apropriados para subir montanhas cobertas de neve, ou sapatos de tac˜ oes, tipo estilete, com os quais algumas senhoras realizam constantes prod´ıgios de equl´ıbrio, n˜ ao seremos, certamente, t˜ ao bem recebidos. A for¸ca total exercida no soalho é em ambos os casos a mesma, o nosso peso. Contudo, no segundo caso, ela é exercida numa área muito menor. Se imaginarmos a ´ area de contacto dividida em pequenos quadrados iguais, a for¸ca em cada quadrado é muito maior no segundo caso que no primeiro, embora seja exercida em menos quadrados. O resultado é que a deforma¸cão do soalho na área de contacto pode tornar-se permanente, para grande desgosto do propriet´ ario do soalho. A maneira de comparar for¸cas em quadrados de igual ´ area é conhecer a pressão, a for¸ca por unidade de área. 5

(a)

(b)

Figura 4.1: Mesmo que as for¸cas exercidas no solo pela havaiana (a) e pelo sapato de tac˜ ao (b) sejam iguais, as for¸cas exercidas em cada rectângulo de igual área são muito maiores no segundo caso.

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

ET V 1 : Cada uma das botas de um esquiador tem uma base que corresponde aproximadamente a um rectˆ angulo de 10 × 2 30 cm . (a) Que for¸ca exerce um esquiador de 80 kg sobre a área de neve debaixo de cada bota, quando assente sobre os dois pés? (b) Se cal¸car esquis de 10 × 220 cm2 , que for¸ca exerce sobre a´ area correspondente à base de uma bota (300 cm2 )?

O conceito de pressão é importante sempre que lidamos com for¸cas exercidas através de superf´ıcies. Outro exemplo é o das for¸cas entre um g´ as ou l´ıquido e as paredes do recipiente que o contém. Se imaginarmos uma por¸cão da superf´ıcie da parede, de área A, dividida em pequenos quadrados, cada um est´ a em contacto com partes do fluido com propriedades idênticas: a for¸ca em cada quadrado deve ser a mesma. A for¸ca total sobre a por¸cão de superf´ıcie que estamos a considerar ser´ a então proporcional ao n´ umero de quadrados, ou seja à área total, A: 111111111111 000000000000 000000000000 111111111111 000000000000 111111111111 000000000000 111111111111 000000000000 111111111111 000000000000 111111111111 000000000000 111111111111 A 000000000000 111111111111 000000000000 111111111111 000000000000 111111111111 000000000000 111111111111 111111111111111111111111111 000000000000000000000000000

Figura 4.2: Cada pequeno quadrado da zona sombreada est´ a em contacto com fluido com idˆenticas propriedades; as for¸cas em cada quadrado s˜ao iguais.

F = P × A. O que caracteriza o fluido é a pressão, P , n˜ ao a for¸ca sobre a parede. Neste cap´ıtulo e no seguinte vamos fazer uma introdu¸cão a alguns aspectos da f´ısica de fluidos, quer em equil´ıbrio, quer em movimento. Vivemos, andamos, corremos, saltamos e voamos num fluido, o ar. Outro fluido, a água, é o nosso principal constituinte, e tem um papel fundamental nossa existência. Não é dif´ıcil compreender o quanto as nossas vidas dependem da nossa compreensão das propriedades de fluidos, em particular, do modo como se movem. Uma das caracter´ısticas mais evidentes dos fluidos é que as suas diferentes partes se podem mover com velocidades e acelera¸cões distintas. Da´ı que a aplica¸cão das leis de movimento implique a considera¸c˜ ao das for¸cas internas, entre diferentes partes ou por¸cões do fluido. Não é suficiente, como no caso dos s´ olidos (r´ıgidos), considerar as for¸cas externas. Veremos que o conceito de pressão é

˜ 4.1. PRESSAO

fundamental neste contexto, porque as for¸cas internas s˜ ao exercidas através das superf´ıcies que separam as diferentes partes do fluido. A quest˜ ao central deste cap´ıtulo é então: Como podemos compreender os movimentos de fluidos (l´ıquidos e gases) de acordo com as leis de Newton? A estratégia ser´ a: Teremos que aprender a considerar as for¸cas internas que podem existir entre as diferentes partes de uma massa de l´ıquido ou g´ as, em particular as for¸cas de pressão, e aplicar as leis de Newton a cada uma dessas partes.

4.1.1

Factos importantes sobre a press˜ ao

Dois factos importantes sobre a pressão em fluidos em equil´ıbrio s˜ ao fáceis de verificar: 1. A for¸ca de pressão sobre uma superf´ıcie é perpendicular à mesma. 2. A pressão num fluido aumenta com a profundidade à superf´ıcie da Terra. Se observarmos uma mangueira furada notamos que os jactos de água emergem dos furos na direçcão perpendicular à superf´ıcie da mangueira, n˜ ao na direçc˜ ao de escoamento da água (ver também a Caixa 4.1). Isso acontece devido ao primeiro facto referido. A água empurra a superf´ıcie da mangueira na direçcão perpendicular à mesma. Quando removemos uma parte da parede da mangueira (um furo) a ´ agua é ejectada nessa mesma direçcão. O segundo facto explica por que raz˜ ao, quando mergulhamos, s´ o podemos respirar por um tubo pr´ oximo da superf´ıcie da água. Mais à frente veremos que a dez metros de profundidade a pressão ambiente já é o dobro da pressão atmosférica, a pressão à superf´ıcie da água. Para conseguir inspirar ter´ıamos que reduzir a pressão nos pulmões para menos que a pressão atmosférica, que é a pressão na outra extremidade do tubo; de outro modo o ar da superf´ıcie n˜ ao entra no tubo. A nossa musculatura n˜ ao consegue criar uma diferen¸ca de pressão t˜ ao grande entre o interior dos pulmões e o exterior da caixa tor´ acica.

⊲ Actividade 4.1.

Figura 4.3: Abaixo de uma certa profundidade n˜ ao ´e poss´ıvel respirar por um tubo.

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

Uma experiˆ encia para casa. Para esta demonstra¸caõ n˜ ao é necessário mais do que uma garrafa de plástico e um alfinete ou pionés. Com a garrafa cheia de água e tapada, fazem-se vários furos, com o pionés, em diferentes pontos da superf´ıcie da garrafa. Como a superf´ıcie n˜ ao é lisa, é poss´ıvel fazer os furos em pontos da superf´ıcie com orienta¸co˜es variáveis. Espremendo a garrafa verifica-se que os jactos saem de cada furo na direçcaõ perpendicular à superf´ıcie no ponto onde foi feito o furo.

Os jactos num garrafa furada emergem perpendicularmente ` a superf´ıcie no local de cada furo.

Caixa 4.1: Uma experiˆencia para fazer na cozinha, em casa.

´ 4.2. LEI FUNDAMENTAL DA HIDROSTATICA

4.2

Lei fundamental da Hidrost´ atica

⊲ Actividade 4.2

Os dois factos acima referidos s˜ ao consequências das Leis de Newton e de algumas propriedades elementares de fluidos. Comecemos por tentar compreender o equil´ıbrio de uma coluna de água. Na superf´ıcie livre da ´ agua é exercida pelo ar uma for¸ca de sentido vertical descendente de m´ odulo F = P0 A,

em que P0 é a pressão atmosférica. Esta for¸ca n˜ ao é pequena. Em 1663 Otto von Guericke, mostrou que as for¸cas de pressão atmosférica sobre uma semi-esfera de 51 cm de diˆ ametro eram superiores à for¸ca combinada de oito cavalos (Caixa 4.2da p´ agina 10).

ET V 2 : A pressão atmosférica é cerca de 105 Pa. Qual é o m´ odulo da for¸ca que o ar exerce sobre a superf´ıcie da água numa piscina de 25 m (25 × 16 m2 )?

Se o recipiente da figura 4.4 tiver uma seçcão circular de raio 5 cm, a for¸ca total sobre a superf´ıcie é de 785 N. A por¸cão de l´ıquido de altura h na figura 4.4 est´ a a ser empurrada para baixo por uma for¸ca de 785 N. Por que n˜ ao cai? Não basta dizer que h´ a l´ıquido por baixo! Recordemos Newton: os estados de movimento (repouso, uniforme, acelerado) s˜ ao determinados por for¸cas. Com esta por¸cão de l´ıquido est´ a em equil´ıbrio (sem acelera¸c˜ ao) a resultante das for¸cas que actuam nela é nula. O l´ıquido que est´ a por baixo ter´ a que exercer for¸cas de pressão, através da superf´ıcie a tracejado, que anulem esta for¸ca de 785 N. . . ,mais o peso da coluna de l´ıquido que est´ a por cima!

Figura 4.4: A parte inferior da coluna de l´ıquido tem que exercer for¸cas sobre a parte superior que cancelem as for¸cas de press˜ ao atmosf´erica e o peso da mesma.

Se P (h) for a pressão ` a profundidade h, a condi¸cão de equil´ıbrio ser´ a P (h) × A = P0 × A + mg. A massa de l´ıquido até ` a profundidade h é m = ρ × V = ρ × A × h, em que ρ é a massa vol´ umica da água. Logo P (h) = P0 + ρgh.

⊲ Lei fundamental da hidrost´atica (4.1)

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

As esferas de Magdeburgo Uma das demonstra¸co˜es de F´ısica mais vistosas do século XVII foi levada a cabo em Magdeburgo, em 1663, por Otto von Guericke, um inventor, cientista e pol´ıtico alem˜ ao. Na altura era Burgomestre de Magdeburgo. Von Guericke inventou a bomba de vazio de pistão. Na referida demonstra¸caõ juntou dois hemisférios de cobre, de 51 cm de diâmetro, selou-os com um vedante de borracha e extraiu o ar do seu interior. Depois, atrelou duas equipas de 8 cavalos a cada hemisfério, as quais n˜ ao foram capazes de os separar, até von Guericke deixar entrar de novo o ar no interior da esfera. Esta demonstra¸caõ foi feita na presen¸ca do Rei Frederico Guilherme I de Brandenburgo. Com esta experiência von Guericke pˆ os em evidência a existência de for¸cas de press˜ ao na atmosfera e ajudou ultrapassar o conceito medieval de “horror da natureza ao vácuo”, substituindo-a pela ideia que são as for¸cas de press˜ ao que empurram o ar para um recipiente evacuado.

Caixa 4.2: As esferas de Magdeburgo.

´ 4.2. LEI FUNDAMENTAL DA HIDROSTATICA

` profundidade h a pressão aumentou de ρgh, que é precisamente A o peso de uma coluna de l´ıquido de altura h base de área unit´ aria. Este resultado tem o nome, algo pomposo, de lei fundamental da hidrost´ atica. Repare-se, contudo que: aplica-se apenas a fluidos em equil´ıbrio, na presen¸ca de um campo grav´ıtico. Sem gravidade n˜ ao h´ a varia¸cão de pressão. baseia-se na suposi¸c˜ ao que a massa vol´ umica do fluido é constante e n˜ ao varia, por exemplo, com a pressão.

Esta segunda hip´ otese é verificada em muitas situa¸cões com l´ıquidos. Nessas situa¸c˜ oes os l´ıquidos dizem-se incompress´ıveis. No caso dos gases, por outro lado, uma duplica¸cão de pressão, a temperatura constante, reduz o volume a metade e duplica a massa vol´ umica. Em consequência, a varia¸cão de pressão atmosférica com a altitude deixa de ser bem descrita pela equa¸cão 4.1 para valores de h superiores a alguns quilómetros. Este exemplo introduziu (subtilmente) um conceito fundamental na compreens˜ ao da f´ısica de fluidos: as for¸cas de pressão n˜ ao existem apenas nas paredes dos recipientes que contêm fluidos; existem também no interior dos fluidos. Se imaginarmos uma superf´ıcie a separar duas partes do fluido existem for¸cas de pressão exercidas por cada uma da partes na outra através dessa superf´ıcie.

P P0

Figura 4.5: A press˜ ao P ´e P0 + ρgh. Porquˆe?

ET V 3 : A massa vol´ umica da água do mar é cerca de 1 × 3 3 10 kg m . A que profundidade é que a pressão é o dobro da pressão atmosférica? ET V 4 : O manómetro é um dispositivo muito simples de medi¸caõ de diferen¸cas de press˜ ao baseado na varia¸caõ de press˜ ao com a altura de uma coluna de l´ıquido (fig. 4.5). Consiste simplesmente num tubo em forma de U,aberto, transparente, com um l´ıquido de massa vol´ umica, conhecida, ρ. Se a press˜ ao num dos bra¸cos for superior à press˜ ao atmosférica, o l´ıquido sobe no bra¸co oposto. A press˜ ao medida é a press˜ ao atmosférica acrescida de ρgh em que h e a diferen¸ca de altura do l´ıquido dos dois bra¸cos do man´ ometro. Explicar porquê.

4.2.1

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

Direc¸c˜ ao das For¸cas de Press˜ ao.

O exemplo anterior mostrou que no interior de um l´ıquido devem existir for¸cas de pressão com a direçcão do campo grav´ıtico, em superf´ıcies perpendiculares ao mesmo. Ser´ a poss´ıvel ter um l´ıquido em equil´ıbrio com for¸cas apenas nessa direçcão? Num dos primeiros factos que referimos acima, vimos que as for¸cas de pressão se exercem perpendicularmente a qualquer superf´ıcie do recipiente que contenha o fluido. ´ poss´ıvel mostrar a partir das leis de Newton, que as for¸cas de E pressão que uma parte de um fluido em equil´ıbrio exerce sobre outra parte s˜ ao sempre perpendiculares à superf´ıcie que as separa e têm m´ odulo independente da orienta¸ c˜ ao da superf´ıcie. ^ n A

Assim se imaginarmos uma superf´ıcie de ´area A perpendicular ˆ a separar duas partes de um fluido, as for¸cas de a um versor n press˜ao de uma parte sobre a outra ter˜ ao a express˜ ao ~ = P ×A×n ˆ F

Figura 4.6: As for¸cas de press˜ ao são perpendiculares à superf´ıcie através da qual se exercem.

em que P é a pressão e n˜ ao depende da orienta¸cão da superf´ıcie ˆ ). (do versor n Como vemos as for¸cas de pressão, F~ , s˜ ao vectores com direçcão sentido e m´ odulo como qualquer for¸ca. Mas a pressão num l´ıquido em equil´ıbrio, P , é uma grandeza que, como a massa vol´ umica, n˜ ao est´ a associada a nenhuma direçcão particular, embora possa variar de ponto para ponto: ´ e um escalar.

4.2.2

Paradoxo de Hidrost´ atica

Nesta seçc˜ ao vamos considerar um “paradoxo” clássico da est´ atica de fluidos. O que é um paradoxo? Embora alguns dicion´ arios o definam como “opini˜ ao contr´ aria ao senso comum” a defini¸cão mais aceite é que o paradoxo é uma ideia, conceito ou argumento que contém elementos de contradi¸cão. Um verdadeiro paradoxo em F´ısica é uma coisa muito séria. Se a correcta aplica¸cão das leis da f´ısica à an´ alise de uma situa¸cão conduzir a respostas contradit´ orias, essas leis s˜ ao inconsistentes: a Natureza n˜ ao é caprichosa e responde com um comportamento bem definido em cada situa¸cão que lhe colocamos.

´ 4.2. LEI FUNDAMENTAL DA HIDROSTATICA

A press˜ ao ´ e um escalar Ser´ a poss´ıvel que num l´ıquido existam apenas for¸cas de press˜ ao com uma dada direçcaõ? Se o cubo do painel (a) da figura for sólido, n˜ ao h´ a qualquer problema em tê-lo em equil´ıbrio com for¸cas opostas na face superior e inferior apenas. Mas imaginemos que o cubo est´ a cortado em dois pela superf´ıcie sombreada em (b). As duas metades do cubo deslizarão uma sobre a outra, sob a açcaõ das for¸cas externas representadas, (c). Podemos compreender porquê atentando no painel (d) em que representamos as for¸cas sobre a metade de cima. Sem atrito, a for¸ca de reaçcaõ da parte de baixo é normal à superf´ıcie e n˜ ao pode equilibrar a for¸ca na face superior. Se existissem for¸cas compressivas perpendiculares às faces laterais iguais em módulo ` as for¸cas nas faces superior e inferior o cubo ficaria em equil´ıbrio, mesmo cortado. As diferentes camadas de um fluido podem sempre deslizar umas sobre as outras. Podemos imaginar o fluido “cortado” segundo qualquer direçcaõ. Por isso, para um cubo fluido, o equil´ıbrio só é poss´ıvel se houver for¸cas de igual módulo em todas as faces. Um argumento semelhante permite provar que, num fluido em equil´ıbrio, o módulo das for¸cas de press˜ ao n˜ ao depende da orienta¸caõ da superf´ıcie em que se exercem.

Caixa 4.3: O m´ odulo das for¸cas de press˜ao n˜ ao depende da orienta¸c˜ao da superf´ıcie onde se exercem.

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

Figura 4.7: Paradoxo hidrostático: os dois recipientes tem a mesma área na base. Em qual deles é maior a press˜ ao no fundo do recipiente?

Contudo, um racioc´ınio incorrecto sobre uma dada situa¸caõ f´ısica, pode originar conclusões contradit´ orias. Se o erro for subtil, dif´ıcil de detectar, estamos perante um paradoxo. Que melhor maneira de melhorarmos a nossa compreensão de uma lei f´ısica, que a an´ alise de um paradoxo? A situa¸c˜ ao a analisar refere-se à figura 4.7 e a pergunta é muito simples: Os dois recipientes da figura 4.7 tˆ em a mesma ´ area de base. Em qual deles ´ e maior a press˜ ao na base? Ou¸camos um pequeno di´ alogo entre os nossos dois amigos P e o seu tio Alberto, sobre esta questão. Tio Alberto, de novo. (P e o seu Tio Alberto est˜ ao frente a uma mesa com dois recipientes semelhantes aos da figura 4.7. O tio pergunta em qual dos recipientes é maior a press˜ ao na base.) ó P: E ´bvio que a press˜ ao é maior no recipiente da direita! TA: Porquê? P: Porque o peso do liqu´ıdo que a base suporta é maior. Se o peso é maior e a a ´rea da base a mesma, é o ´bvio que a press˜ ao (peso a dividir por a ´rea) é maior! TA: E ent˜ ao o princ´ıpio fundamental da hidrost´ atica?

´ 4.2. LEI FUNDAMENTAL DA HIDROSTATICA

P: Ent˜ ao, o quê? TA: Repara na coluna estreita de l´ıquido do recipiente da esquerda. Com certeza te lembras do teu manual de f´ısica que a press˜ ao aumenta de ρgh quando descemos da superf´ıcie de uma distˆ ancia h. P: Concordo. Isso é necess´ ario para suportar o peso da coluna de l´ıquido acima. TA: Mas ent˜ ao quando chegamos a ` base a press˜ ao atmosférica é P0 + ρgl em l é a altura de l´ıquido no recipiente. Mas essa é exactamente a press˜ ao no recipiente da direita! P: Ah, apanhei-te! Est´ as a esquecer um aspecto importante. Essa coluna tem uma base muito pequena. Por isso a press˜ ao s´ o tem esse valor na a ´rea da base correspondente a ` seçca õ da coluna central do recipiente. No resto da base a press˜ ao é apenas a necess´ aria para suportar o peso de colunas de l´ıquido muito menos altas que l. Ora a´ı est´ a! TA: Humm, isso n˜ ao funciona!

Pressão maior?

Figura 4.8: Ser´ a que a press˜ ao ´e maior na base da coluna mais alta?

P: N˜ ao funciona porquê? TA: Estamos dizer que a press˜ ao, na base, é maior no centro que na periferia, certo? P: Certo. TA: Ora, as for¸cas de press˜ ao tem o mesmo valor qualquer que seja a orienta¸ca õ da superf´ıcie em que se exercem. Considera ent˜ ao uma part´ıcula de fluido, pr´ oxima da base, limitada por dois planos verticais. Eu mostro em esquema. Se a press˜ ao é maior no eixo do recipiente do que na borda, a por¸ca õ de fluido que sombreei, limitada pelo tracejado, fica sujeita a uma for¸ca com resultante para o exterior e n˜ ao poderia estar em equil´ıbrio. Isto mostra que a ` mesma altura a press˜ ao n˜ ao pode variar. P: Quer dizer ent˜ ao que a press˜ ao em toda a base tem que ser P0 + ρgl? TA: Precisamente! P: Isso n˜ ao pode ser! Ora vê: se a press˜ ao em baixo é P0 + ρgl, a for¸ca sobre a base do recipiente é (P0 + ρgl) × A = P0 A + ρglA

1 0 0 1 0 1 0 1 0 1 0 1 0 1

111111111111111111111111111111111111111111 000000000000000000000000000000000000000000 000000000000000000000000000000000000000000 111111111111111111111111111111111111111111 000000000000000000000000000000000000000000 111111111111111111111111111111111111111111

Figura 4.9: A por¸ca˜o de fluido sombreada n˜ ao pode estar em equil´ıbrio se a press˜ ao no centro for maior que na borda.

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

em A é a a ´rea da base. Pelo princ´ıpio da açca õ e reaçca õ este é o valor da for¸ca exercida pela base no l´ıquido. Se eu subtrair a for¸ca na superf´ıcie exposta ao ar, P0 A′ , obtenho o m´ odulo da resultante de for¸cas de pressão sobre o l´ıquido: P0 (A − A′ ) + ρglA. S´ o o segundo termo é igual ao peso de todo o l´ıquido do recipiente maior . Mesmo que A′ = A, e nota que A′ ≪ A, esta for¸ca seria, em m´ odulo, muito maior que o peso do l´ıquido no recipiente mais estreito! ´ verdade, mas isso tem uma explica¸ca TA: E õ. Est´ as a esquecer uma coisa muito importante. . .

ET V 5 : O que é que P est´ a a esquecer? Ser´ a que as for¸cas de pressão no fundo do recipiente mais estreito ultrapassam largamente o que é necessário para suportar o peso do l´ıquido? Como é isso poss´ıvel?

4.3

Princ´ıpio de Pascal

O argumento do Tio Alberto usou o facto de que, sempre que a pressão varia no interior de um l´ıquido, as for¸cas de pressão sobre elementos do l´ıquido têm resultante n˜ ao nula na direçcão da varia¸c˜ ao (fig. 4.10). Na direçc˜ ao vertical, a pressão varia: a resultante das for¸cas de pressão sobre uma part´ıcula de l´ıquido anula o seu peso. Mas a pressão n˜ ao pode variar na direçcão horizontal, se o l´ıquido estiver em equil´ıbrio. Ou seja, entre dois pontos, A e B de um l´ıquido de massa vol´ umica constante a diferen¸ca de pressão é sempre PA − PB = −ρg (hA − hB ) em que hA e hB s˜ ao as altitudes dos dois pontos no campo grav´ıtico (o sinal menos é preciso porque quanto mais alto estiver um ponto menor é a pressão)1 . 1

Atr´ as us´ amos h para designar profundidade. Se y for uma coordenada vertical de semi-eixo positivo ascendente, temos P (y) = P (0) − ρgy.

4.3. PRINC´IPIO DE PASCAL

Pressão aumenta

Figura 4.10: Se a press˜ ao aumentar no sentido da seta, a resultante das ~ n˜ for¸cas de press˜ ao no elemento sombreado, R, ao ´e nula e tem sentido oposto ao do aumento de press˜ ao.

O Princ´ıpio de Pascal, formulado por Blaise Pascal, matem´ atico, f´ısico, fil´ osofo e te´ ologo francês do século XVII, é uma consequência deste resultado: O aumento de press˜ ao num ponto de um l´ıquido em repouso transmite-se uniformemente, sem diminui¸ c˜ ao, a todos os pontos do l´ıquido. Com efeito se a diferen¸ca de pressões entre dois quaisquer pontos é fixa, aumentar a pressão num ponto do l´ıquido aumenta igualmente em todos os outros. Este princ´ıpio tem consequências divertidas. Entre as quais a possibilidade de levantar um carro com o dedo mindinho!

4.3.1

M´ aquinas hidr´ aulicas.

Quando conduzimos um autom´ ovel e carregamos no pedal do travão, esperamos que essa for¸ca seja transmitida aos cal¸cos dos travões de modo a que estes sejam comprimidos contra os discos das rodas e, por atrito, as fa¸cam parar de rodar. Mas essa for¸ca n˜ ao é transmitida por cabos ou alavancas: é transmitida por um tubo cheio de fluido, o ´ oleo dos travões. O princ´ıpio de Pascal torna muito fácil a transmiss˜ ao de for¸cas: pressionamos numa extremidade de um tubo com l´ıquido, e, na outra extremidade, a pressão aumenta exactamente do mesmo valor. Melhor ainda, podemos com relativa facilidade amplificar a for¸ca exercida.

⊲ Princ´ıpio de Pascal

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

A A’

Figura 4.11: Princ´ıpio de amplifica¸caõ hidráulica. Se empurramos com uma for¸ca de módulo F em E, a for¸ca exercida em S vale F × A′ /A.

Se exercermos um for¸ca de m´ odulo 100 N (aproximadamente o peso de 10 kg) sobre um êmbolo de um tubo de seçcão de 10 cm2 (10−3 m2 ) preenchido com fluido, a pressão aumenta de um valor igual ` a pressão atmosférica, ∆P = 105 Pa. Na outra extremidade a pressão aumenta do mesmo valor. Se a seçcão do tubo for de 1 m2 a for¸ca correspondente ser´ a F ′ = ∆P × 1 = 105 N (o peso de 10 toneladas!). Este é o princ´ıpio de funcionamento de in´ umeras m´ aquinas hidráulicas, desde gruas, escavadoras, prensas, travões de autom´ ovel, controlo de flaps em aviões etc. F P

Figura 4.12: O módulo da for¸ca F~ é metade do peso. Mas para elevar a carga de h, o ponto de aplica¸caõ de F~ desloca-se de 2h.

A amplifica¸c˜ ao de for¸cas n˜ ao é novidade. J´ a vimos no 10º ano que uma roldana m´ ovel permitia reduzir de um factor de dois a for¸ca necessária para elevar um carga. Mas havia um pre¸co a pagar: se o ponto de aplica¸cão da for¸ca se deslocasse de um metro, a carga elevava-se apenas de meio metro. Ou seja, o trabalho requerido para elevar a carga n˜ ao era alterado! Também no caso das m´ aquinas hidráulicas n˜ ao h´ a almo¸cos gr´ atis. Podemos ver isso na figura 4.11: se o ponto de aplica¸cão da for¸ca em E se deslocar de d, deslocamos um volume de fluido de d × A. Para que o volume do fluido se mantenha (estamos a supô-lo incompress´ıvel), o êmbolo maior desloca-se uma distˆ ancia d′ , tal que d′ A′ = dA. Isto é, d′ =

A × d. A′

Ent˜ ao, ′

′

F ×d =

A′ F× A

A × d× ′ A

= F × d.

Não h´ a amplifica¸cão do trabalho realizado: a energia que transferimos para o êmbolo em E é a que obtemos em S.

˜ 4.4. FORCAS ¸ DE IMPULSAO

4.4

For¸ cas de impuls˜ ao

4.4.1

Um quebra-cabe¸cas

Um barco flutua numa piscina com uma pedra dentro. Se a pedra for atirada ` a ´ agua e se afundar, o n´ıvel da ´ agua sobe, desce ou fica na mesma? Não é dif´ıcil emitir opini˜ oes sobre esta questão. Contudo, a resposta exige compreens˜ ao do problema da flutua¸cão em l´ıquidos, o assunto desta seçc˜ ao. ´ evidente que, se uma rolha flutua na água, deve existir sobre a E mesma uma for¸ca de sentido vertical ascendente que cancele o seu peso: a for¸ca de impulsão. A existência de uma for¸ca de impulsão, de sentido oposto ao peso, em qualquer corpo imerso num l´ıquido já era conhecida do f´ısico grego Arquimedes, que segundo a lenda, ter´ a feito esta descoberta no banho ao reparar na sua aparente falta de peso. Arquimedes descobriu mesmo a forma quantitativa da for¸ca de impulsão, conhecida por Princ´ıpio de Arquimedes: A for¸ ca de impuls˜ ao sobre um corpo imerso, parcial ou totalmente, num l´ıquido ´ e igual ao peso do volume de l´ıquido deslocado pelo corpo. Para um corpo totalmente imerso, a for¸ca de impulsão é o peso de um volume de ´ agua igual ao volume total do corpo: I = ρagua × V × g O peso do corpo, por outro lado, é p = ρcorpo × V × g Para corpos mais densos que a ´ agua (mais denso = maior massa vol´ umica), p > I: o corpo afunda-se. Por outro lado, para corpos menos densos, p < I se o corpo estiver totalmente imerso. O corpo sobe até a superf´ıcie e o seu volume imerso diminui. A impulsão passa a ser dada por I = ρagua × Vimerso × g O peso continua a ser determinado pelo volume total do corpo. O volume imerso diminui até que o peso e a impulsão sejam iguais.

1111111 0000000 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 (a) 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 11111111111111111111 00000000000000000000 0000000 1111111 0000000 1111111 111111 000000 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 (b) 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111111111111111111111111 000000000000000000000

Figura 4.13: Se a pedra for atirada à água, o n´ıvel de água da piscina sobe ou desce?

⊲ Princ´ıpio quimedes

Ar-

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

Princ´ıpio de Arquimedes em casa Na Actividade 4.2 prop˜ oe-se uma verifica¸caõ cuidada e precisa do Princ´ıpio de Arquimedes. Com um garrafa de plástico transparente é poss´ıvel uma demonstra¸caõ muito rápida deste princ´ıpio, sem qualquer medi¸caõ. Um garrafa vazia tem um peso muito menor do que se estiver cheia de ´ agua e flutua quase à superf´ıcie. Se colocarmos alguma areia ou granalha na garrafa o volume imerso aumenta. O volume imerso só deve depender do peso da substˆ ancia que colocamos dentro da garrafa, n˜ ao da sua natureza. E se colocarmos água? O que diz o Princ´ıpio de Arquimedes? Que rela¸caõ deve haver entre o volume imerso e o volume de água dentro da garrafa (se pudermos desprezar o peso da garrafa vazia)?

Se o peso da garrafa puder ser desprezado, qual ´ e a rela¸ca ˜o entre os n´ıveis de a ´gua dentro e fora da garrafa?

Caixa 4.4: Demonstra¸c˜ao simples do Princ´ıpio de Arquimedes.

˜ 4.4. FORCAS ¸ DE IMPULSAO

111111111111111 000000000000000 000000000000000 111111111111111 000000000000000 111111111111111 000000000000000 111111111111111 000000000000000 111111111111111 000000000000000 111111111111111 000000000000000 111111111111111 000000000000000 111111111111111

Volume imerso

Figura 4.14: Um corpo feito de um material mais denso que a ´agua pode flutuar se a sua forma permitir um volume imerso superior ao volume efectivamente ocupado pelo material denso.

Contudo, barcos feitos de ferro e a¸co, materiais mais densos que a água, flutuam. Como? A sua forma permite que o volume de l´ıquido deslocado seja muito superior ao volume efectivamente ocupado pelos materiais mais densos: a maior parte do volume de l´ıquido que um barco desloca é ocupado por ar, n˜ ao por a¸co e ferro. Em qualquer caso, a condi¸cão de equil´ıbrio na flutua¸cão é sempre: peso do corpo = ρagua × Vimerso × g.

ET V 6 : Que for¸ca precisa de exercer uma grua para elevar um cubo de cimento de 0,5 m de lado do fundo de um rio? (ρagua = 103 kg m−3 ; ρcim = 2,4 × 103 kg m−3 ).

4.4.2

For¸cas de press˜ ao e princ´ıpio de Arquimedes

` primeira vista poderia pensar-se que temos que adicionar a`s A for¸cas de pressão exercidas na superf´ıcie de um s´ olido imerso num l´ıquido a for¸ca de impulsão. Na realidade, a for¸ca de impulsão ´ e a resultante das for¸ cas de press˜ ao na presen¸ ca de um campo grav´ıtico. A pressão aumenta com a profundidade do l´ıquido, como vimos atr´ as. Logo, na base de um corpo imerso a pressão é maior que no seu topo. A resultante ter´ a o sentido de baixo para cima: a for¸ca de impulsão. Vejamos o que acontece no caso de um corpo com a forma de prisma de altura h e ´ area de base A. Se for P a pressão do l´ıquido

P+ ρ gh

Figura 4.15: A resultante das for¸cas de press˜ ao ´e a for¸ca de impuls˜ao.

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

na sua face superior, a resultante das for¸cas de pressão nessa face é F~1 = − (P × A)ˆ. Na face inferior a pressão é P + ρgh, em que ρ é a massa vol´ umica do l´ıquido. A resultante das for¸cas de pressão na base é ~2 = (P + ρgh)Aˆ. F As for¸cas sobre as faces laterais n˜ ao têm componente segundo a direçc˜ ao vertical e, mais a mais, cancelam-se em faces opostas. A resultante das for¸cas de pressão é I~ = ρghAˆ. Como Ah é o volume do prisma, ρghA é o peso de um volume de l´ıquido igual ao volume do prisma e I~ é a for¸ca de impulsão. Figura 4.16: Um corpo com forma t˜ ao irregular como uma batata pode imaginar-se cortado em fatias prismáticas para calcular a for¸ca de impulsão total.

Um corpo de forma irregular pode imaginar-se dividido em pequenos prismas a cada uma dos quais podemos aplicar o mesmo argumento. A soma das for¸cas de impuls˜ao ser´ a: I~ = ρg (h1 A1 + h2 A2 . . . )ˆ = ρgV ˆ em que V = h1 A1 + h2 A2 . . . , a soma dos volumes dos prismas ´e o volume do corpo. Re-obtemos assim o princ´ıpio de Arquimedes.

ET V 7 : Podemos imaginar no l´ıquido um prisma feito do pr´ oprio l´ıquido. Quanto vale a for¸ca de impuls˜ao nesse prisma? Como se compara com o seu peso?

4.4.3

Resposta ao quebra-cabe¸cas

Voltemos agora ao quebra-cabe¸cas da p´ agina 4.4.1, com que inici´ amos a discussão sobre impulsão. Qual é a resposta? O n´ıvel da água desce! Podemos chegar a esta conclusão da seguinte maneira.

1111111 0000000 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 (a) 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 0000000 1111111 1111111111111 0000000000000 0000000 1111111

4.5. NO VAZIO EXPLODIMOS?

111111 000000 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000(b) 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 111111 000000 11111111111111111111 00000000000000 Vb

Qual ´e o volume imerso, V1 , quando a pedra est´ a dentro do barco? O princ´ıpio de Arquimedes afirma que ´ e o volume de ´ agua cujo peso ´ e igual ao peso do barco mais o peso da pedra. V1 = volume de ´ agua de peso igual ao do barco + volume de ´ agua de peso igual ao da pedra.

17: Se o volume pelo barco com a for superior ao cupado pelo , mais o volume Vp , o n´ıvel da e.

Qual é o volume imerso, V2 , quando a pedra est´ a fora do barco? O barco continua a flutuar e, por isso, desloca um volume de água cujo o peso é o peso do barco. A este volume temos que somar o volume da pedra no fundo da piscina. V2 = volume de ´ agua de peso igual ao do barco + volume da pedra Ou seja, a diferen¸ca de volumes imersos nas duas situa¸cões, V1 −V2 , é: V1 − V2 = volume de ´ agua com peso igual ao da pedra − volume da pedra Ora, a pedra é mais densa que a água, o que significa que volume de ´ agua com peso igual ao da pedra > volume da pedra e V1 > V2 . Como o volume imerso (abaixo da superf´ıcie da água) é menor quando a pedra est´ a no fundo, o n´ıvel da água desce (para ocupar o volume libertado).

4.5

No vazio explodimos?

Qual é a ´ area do corpo humano? Se substitu´ırmos um homem por um cilindro de per´ımetro cerca de 1 m e altura 1,75 m. Isto d´ a uma área de 1,75 m2 . Provavelmente ser´ a um pouco maior porque os bra¸cos e as pernas n˜ ao est˜ ao colados ao corpo. Para o efeito tanto faz. Ser˜ ao dois a três metros quadrados.2 Multiplicando esta área pela pressão atmosférica 2

Este tipo de c´ alculo, muito aproximado, chama-se estimativa. O objectivo ´e obter uma ideia da ordem de grandeza, n˜ ao um valor muito preciso. Uma costureira usa, em geral, tecidos de 1,5 m de largura e gasta um comprimento igual ` a altura do vestido mais a altura de manga. Para um modelo de 1,75 cm isto d´ a uma ´ area de tecido de cerca de (1,75 + 0,5) × 1,5 ≈ 3,4 m2 .

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

111111111111111111111111111111 000000000000000000000000000000 000000000000000000000000000000 111111111111111111111111111111 000000000000000000000000000000 111111111111111111111111111111 Figura 4.18: A garrafa n˜ ao fica espalmada pela press˜ ao do ar no exterior, porque a press˜ ao no interior é igual à exterior. Mas a parede da garrafa é comprimida nas duas faces (interna e externa) por for¸cas da ordem de 10 N cm−2 .

obtemos uma for¸ca total de 2 ∼ 3 × 105 N. Um humano de 70 kg pesa apenas cerca de 700 N (mg, g ≈ 10 m s−2 ). A raz˜ ao porque n˜ ao somos esmagados por esta for¸ca tremenda é que nascemos para viver nesta atmosfera. O ar nos nossos pulmões est´ a quase ` a mesma pressão, assim como muito dos fluidos que formam nosso corpo. A pressão exterior da atmosfera e a pressão interior dos fluidos do nosso corpo quase se cancelam: n˜ ao sentimos a pressão atmosférica como uma for¸ca opressiva que nos tenta esmagar. A seguinte analogia pode ser u ´ til para compreender melhor estes factos. Em vez do corpo humano, pensemos numa garrafa de pl´ astico de ´ agua ou de refrigerante. A água ou o ar no seu interior e o ar no exterior est˜ ao à mesma pressão. Por isso a garrafa n˜ ao fica espalmada. Mas o pl´ astico da parede da garrafa est´ a, efectivamente, comprimido por uma for¸ca dirigida para dentro na sua ´ face exterior e uma for¸ca dirigida para fora na face interior. E 5 −2 −2 uma for¸ca de 10 N m ou seja 10 N cm . Dez Newton é o peso de uma massa de 1 kg. Quando a parede de pl´ astico foi feita já estava debaixo desta compressão. Seja como for, n˜ ao é uma pressão excessiva. Uma massa de 1 kg, pousada em cima de um rectˆ angulo de pl´ astico de um cent´ımetro de lado n˜ ao o esmaga significativamente. Tudo bem, n˜ ao somos esmagados pela pressão atmosférica porque

4.6. REPOSTAS AOS ET VS

as pressões internas e externas est˜ ao equilibradas. E se formos de repente colocados no vazio? Explodimos? No filme 2001 Odisseia no Espa¸co o astronauta Dave Bowman d´ a um curto passeio no espa¸co sem capacete, sem graves consequências. Tolice do autor do argumento, Arthur C. Clark? De facto, n˜ ao explodimos. Clark tinha raz˜ ao! O perigo maior reside em tentar reter o ar nos pulmões. Nessa altura o ar dos pulmões expande-se rapidamente, com destrui¸cão ´ o que acontece à garrafa se dos tecidos e a morte é imediata. E contiver ar e estiver fechada. A pressão interior fá-la “explodir”, porque deixam de estar compensadas pela pressão exterior. No entanto, se a garrafa estiver aberta, o ar é removido do interior pela abertura. Se estiver cheia de ´ agua, também n˜ ao “explode” porque o volume ocupado pela ´ agua, mesmo a pressão nula, n˜ ao é muito maior do que ` a pressão atmosférica: a água é quase incompress´ıvel. No caso do corpo, se as vias respiratórias estiverem desobstru´ıdas, de modo a que os pulmões se possam esvaziar, n˜ ao se espera qualquer explos˜ ao. A NASA estima que é poss´ıvel estar no vácuo até cerca de meio minuto sem danos de sa´ ude permanentes. Por isso, as imagens dos filmes em que o astronauta explode dentro do fato despressurizado s˜ ao fantasia e m´ a ciência3 .

4.6

Repostas aos ET Vs

4.1. ET V 1 : (a) F = 40 × g = 392 N. (b) F

= =

P × 300 × 10−4 = 40g/(2200 × 10−4 ) × 3 × 10−2 53 N.

4.2. ET V 2 : F = 105 × (25 × 16) = 4 × 107 N.

4.3. ET V 3 : para que o aumento de pressão seja igual à pressão atmosférica, ρgh = P0 = 105 Pa. 3

Num acidente, num centro de treinos da NASA em 1965, um homem foi exposto a um quase v´ acuo. Esteve consciente durante 14 segundos e a repressuriza¸c˜ ao do facto come¸cou ao fim de 15 segundos. N˜ ao sofreu danos permanentes. A u ´ ltima coisa que se lembra, antes de perder a consciˆencia, foi de sentir a saliva ferver na l´ıngua!

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

26 Logo,

105 = 10,2 m. 103 × 9,8

4.4. ET V 4 : para que o fluido que est´a abaixo da linha a tracejado na B

figura 4.19 esteja em equil´ıbrio, é necessário que as press˜ oes em A e B sejam iguais. A press˜ ao em A é P0 + ρgh e em B é P . Logo P = P0 + ρgh.

4.5. ET V 5 : Enquanto que no recipiente mais largo as uńicas for¸cas de press˜ ao com componente vertical são exercidas na base e no topo do recipiente, no recipiente mais estreito isso n˜ ao é verdade. P esqueceu-se que as paredes do recipiente mais pequeno n˜ ao são verticais. Logo, as for¸cas de press˜ ao respectivas têm componentes verticais. Partes das paredes do recipiente mais estreito empurram o l´ıquido para baixo. As for¸cas exercidas pelas superf´ıcies A1 e A2 valem:

Figura 4.19: As press˜ oes em A e B devem ser iguais. A’

(P0 + ρgh) × (A1 + A2 ) h l A2

Figura 4.20: As superf´ıcies A1 e A2 exercem for¸cas verticais no fluido.

com sentido descendente. A for¸ca vertical exercida pelas paredes do recipiente e pelo ar vale (P0 + ρgl)A − P0 A′ − (P0 + ρgh) × (A1 + A2 ) = P0 (A − A′ − A1 − A2 ) + ρglA − ρgh(A1 + A2 ) O primeiro termo ´e nulo, pois A = A1 + A′ + A2 . O segundo e terceiro termo d˜ ao o peso total de l´ıquido do recipiente, pois o volume ´e lA − h(A1 + A2 ).

4.6. ET V 6 : O peso do cubo é p = ρcim × (0,5)3 g = 2,4 × 103 × 0,125 × g = 2940 N O peso do mesmo volume de água é a for¸ca de impulsão I = ρagua × (0,5)3 g = 1225 N A for¸ca necessária para erguer o cubo enquanto estiver totalmente imerso ´ e F = p − I = 1715 N.

4.7. ET V 7 : A impulsão num prisma de l´ıquido é igual ao peso do volume de l´ıquido que esse prisma ocupa: ou seja, é igual ao respectivo peso! Este resultado é óbvio: essa é a condi¸caõ de equil´ıbrio que usámos para chegar à lei fundamental da hidrostática. O princ´ıpio de Arquimedes, é consequência dessa lei.

˜ 4.7. ACTIVIDADES, QUESTOES E PROBLEMAS

4.7 4.7.1

Actividades, Quest˜ oes e Problemas Actividades

4.1. Direç c˜ ao das for¸ cas de press˜ ao Fazer a experiência descrita na Caixa 4.1 da p´ agina 8. S´ o é preciso uma garrafa de pl´ astico e um pionés! 4.2. Varia¸ c˜ ao de press˜ ao com profundidade Ver ficha de Actividade A37. 4.3. Princ´ıpio de Arquimedes Ver ficha de Actividade A38.

20 cm

50 cm

4.7.2

Quest˜ oes

4.1. Um cilindro de a¸co de raio da base de 3 cm e altura 20 cm exerce maior pressão numa mesa r´ıgida de pé, sobre a base, ou deitado de lado? 4.2. A figura 4.21 ao lado representa um recipiente com dois l´ıquidos imisc´ıveis de diferentes densidades. Que aspecto teria uma representa¸c˜ ao gr´ afica da pressão em fun¸cão da profundidade neste recipiente?

Figura 4.21: Como varia a press˜ ao com a profundidade?

4.3. Um jovem bi´ ologo, com gosto pela F´ısica, precisava de uma medida r´ apida da massa vol´ umica de um óleo. Usando um tubo em U verteu um pouco de água no tubo e, depois, algum óleo num dos bra¸cos do tubo. Com uma régua fez duas medi¸c˜ oes e conseguiu determinar a massa vol´ umica do óleo relativamente ` a da ´ agua.

óleo

(a) Que medi¸c˜ oes fez e como é que isso lhe permitiu conhecer a massa vol´ umica do óleo? 4.4. No texto mostra-se que o funcionamento de m´ aquinas hidráulicas permite a amplifica¸c˜ ao de for¸cas, embora n˜ ao viole a conserva¸c˜ ao de energia. Mas considere-se o sistema da figura 4.23. Se é verdade que uma for¸ca de m´ odulo F em E d´ a origem a um for¸ca muito maior em S, F ′ = F A′ /A, o sistema representado dever´ a estar em equil´ıbrio. Como é que isso é poss´ıvel, se a resultante n˜ ao é nula? Que for¸ca falta no balan¸co?

água

Figura 4.22: Um maneira de medir densidades relativas.

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

−F’

A’

Figura 4.23: Se a for¸ca F~ em E d´ a origem a uma for¸ca F~ ′ em S com ′ módulo maior de um factor A /A, o sistema representado estaria em equil´ıbrio. Como é isso poss´ıvel se a resultante da for¸cas aplicadas n˜ ao é nula?

4.5. Um petroleiro de 30 mil toneladas, sai carregado de um porto. Qual ´e o volume que ocupa abaixo da linha de a´gua?

11111111 00000000 0000 1111 00000000 11111111 0000 1111 00000000 11111111 0000 1111 00000000 11111111 0000 1111 00000000 11111111 0000 1111 00000000 11111111 0000 0000 1111 00000000 11111111 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111 0000 1111

Figura 4.24: Uma m´aquina de fazer energia?

4.6. A for¸ca de impulsão da água sobre uma rolha de corti¸ca é a mesma na Terra e na Lua? E o volume imerso da rolha? Porquê? 4.7. Quando o gelo num copo de água funde, o n´ıvel da água sobe, desce ou mantém-se? Porquê? 4.8. Se a pressão aumenta com a profundidade, por que é que a for¸ca de impulsão n˜ ao varia? 4.9. Um estudante, depois de estudar o princ´ıpio de Arquimedes, exclamou: “Eureka! Descobri uma maneira de produzir energia de gra¸ca”. O esquema que propôs est´ a esquematizado na figura 4.24. Cargas de corti¸ca descem lentamente por um po¸co feito ao lado de um lago ou rio profundo. Por cada 100 kg que descem 50 m, obtemos uma energia E = mgh ≈ 50 000 J. No fundo do po¸co existe uma sala com duas comportas que usamos para introduzir a corti¸ca na água. Depois deixamola flutuar livremente até a superf´ıcie. Bingo! Volta a descer e s˜ ao mais 50 000 J. E assim sucessivamente! (a) De que é que o estudante se esqueceu? (b) Mostrar que a energia necessária para esvaziar de novo a sala das comportas é suficiente para invalidar todo o esquema! 4.10. Quando um corpo de massa m varia a sua altura de ∆h no campo grav´ıtico da Terra a sua energia potencial varia de ∆Ep = mg∆h.

˜ 4.7. ACTIVIDADES, QUESTOES E PROBLEMAS

(a) Se o corpo estiver no interior de um fluido, a varia¸cão de energia potencial grav´ıtica do sistema corpo mais fluido é ∆Ep = mg∆h ou ∆Ep = (mg − I)∆h, em que I é a impulsão? (b) Se a massa vol´ umica do corpo for inferior à do l´ıquido, a energia potencial grav´ıtica do sistema aumenta ou diminui quando o corpo sobe?

4.7.3

Problemas

bomba de vazio

4.1. A figura 4.25 mostra uma variante da experiência das esferas de Magdeburgo (p´ agina 10), distribu´ıda por alguns fabricantes de equipamento did´ actico. Duas caixas cil´ındricas s˜ ao encostadas uma ` a outra de modo a formar uma cavidade de onde é extra´ıdo o ar. Se o raio da base for r = 5 cm a e pressão no interior for um quarto da pressão atmosférica, que for¸ca ser´ a necessário exercer em cada semi-cilindro para os conseguir separar? (P0 = 105 Pa). 4.2. Na experiência das esferas de Magdeburgo, a for¸ca necessária para separar os hemisférios é igual à resultante das for¸cas de pressão sobre um deles. Mas as for¸cas de pressão n˜ ao têm uma direçc˜ ao fixa já que s˜ ao sempre perpendiculares à superf´ıcie da esfera. Como calcular então a resultante das for¸cas de pressão sobre metade de uma esfera?

P0 P0 /4

raio = 5 cm Figura 4.25: Que for¸ca ´e necess´aria para separar os cilindros?

51 cm

(a)

vácuo

(a) Se substituirmos um dos hemisférios por uma tampa plana (diˆ ametro de 51 cm), qual é a resultante das for¸cas de pressão sobre a tampa? (b)

vácuo

(b) Que for¸ca seria necessária para separar as esferas da experiência de Magdeburgo? 4.3. Um prisma de base rectangular feito de madeira maci¸ca, flutua com 4/5 da sua aresta vertical debaixo da linha de água. Qual é a massa vol´ umica da madeira? 4.4. Uma barca¸ca com ´ area de base 3 m2 e com bordos de 40 cm de altura flutua em ´ agua. Quando est´ a vazia, a linha de água fica a 25 cm do bordo superior.

Figura 4.26: Qual ´e a resultante das for¸cas de press˜ ao numa semi-esfera? área = 3 m2 25 cm

40 cm

(a) Quanto pesa a barca¸ca vazia? (b) Qual ´e a carga m´ axima que pode transportar sem se afundar?

Figura 4.27: Quanto pesa a barca¸ca?

R r

Figura 4.28: Qual ´e a espessura da parede da esfera?

CAP´ITULO 4. FLUIDOS

4.5. Um esfera de ferro, ôca, flutua em água ficando exactamente metade do seu volume imerso. O raio exterior da esfera é de 30 cm. Qual é o o raio interior r? (ρFe = 8,9 × 103 kg m−3 ). 4.6. Um corpo humano tem um volume imerso em água que é quase 100% do total. Que nos diz isso sobre a massa vol´ umica média do corpo? Estimar o volume de um adulto de 80 kg. 4.7. Uma bola de futebol tem uma circunferência de 69 cm e uma ´ largada do fundo de uma piscina com 2 m massa de 430 g. E de profundidade. Se as u ´ nicas for¸cas sobre a bola fossem a impulsão e o peso: (a) quanto tempo demoraria a chegar à superf´ıcie?

111111111111111111111111111111111 000000000000000000000000000000000 000000000000000000000000000000000 111111111111111111111111111111111

Figura 4.29: Qual ´e indica¸ca˜o da balan¸ca?

(b) Com que velocidade chegaria? 4.8. A esfera de ferro da figura 4.29 tem uma massa de 500 g. Antes de ser mergulhada na água a balan¸ca indicava 300 g (ρFe = 8,9 × 103 kg m−3 ). (a) Quanto indica agora? Qual é a tens˜ ao do fio? (b) Se o fio for cortado e a esfera pousar no fundo do goblé, quanto passa a indicar a balan¸ca? 4.9. Uma bola de ténis de mesa (ping-pong) tem um diˆ ametro de 3,81 cm e uma massa de 2,8 g. O material de que é feita a bola tem uma massa vol´ umica duas vezes superior à da agua. ´

Figura 4.30: Se a bola de baixo estiver cheia de agua, a de cima flutua? ´

(a) Que fraçcão do seu volume fica imersa quando flutua em ´ agua? (b) Que for¸ca é necessária para a submergir completamente? (c) Duas bolas de ping-pong est˜ ao amarradas por um fio, mas uma est´ a completamente cheia de água. A de cima flutua? Que for¸ca é exercida sobre o fio?

Conte´ udo Ficha T´ecnica . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4 Fluidos 4.1

4.2

2 5

Press˜ ao . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

4.1.1

Factos importantes sobre a press˜ao . . . . .

Lei fundamental da Hidrost´ atica . . . . . . . . . .

4.2.1

Direc¸c˜ ao das For¸cas de Press˜ao.

. . . . . .

4.2.2

Paradoxo de Hidrost´ atica . . . . . . . . . .

Princ´ıpio de Pascal . . . . . . . . . . . . . . . . . .

4.3.1

M´aquinas hidr´aulicas. . . . . . . . . . . . .

For¸cas de impuls˜ao . . . . . . . . . . . . . . . . . .

4.4.1

Um quebra-cabe¸cas . . . . . . . . . . . . . .

4.4.2

For¸cas de press˜ao e princ´ıpio de Arquimedes

4.4.3

Resposta ao quebra-cabe¸cas . . . . . . . . .

4.5

No vazio explodimos? . . . . . . . . . . . . . . . .

4.6

Repostas aos ET Vs . . . . . . . . . . . . . . . . . .

4.7

Actividades, Quest˜oes e Problemas . . . . . . . . .

4.7.1

Actividades . . . . . . . . . . . . . . . . . .

4.7.2

Quest˜oes

. . . . . . . . . . . . . . . . . . .

4.7.3

Problemas . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

4.3

4.4